PERFILES
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Los métodos ab initio se derivan directamente de los principios teóricos
y no incluyen ningún parámetro experimental en sus ecuaciones, esto no
implica que la solución sea exacta sino aproximada, el más simple de este
tipo de cálculo es el método Hartree-Fock [11]. En cambio, los métodos
semiempíricos obtienen algunos parámetros de datos experimentales,
pudiendo ser empleados para tratar sistemas de muchos cuerpos donde
el formalismo de Hartree-Fock es computacionalmente muy costoso.
Los métodos semiempíricos más antiguos, son el Hückel y Hückel Ex-
tendido, y los más difundidos son los métodos: MNDO (The Modied
Neglect of Diatomic Overlap), MINDO (There are three Modied In-
termediate Neglect of Differential Overlap), AM1 (Austin Model One)
y PM3 (Parameterization Method Three). [5]
2.1 Teoría del Funcional de la Densidad (DFT)
Actualmente la Teoría del Funcional de la Densidad es la más utiliza-
da en nanociencia [12], dado que la energía total del sistema se puede
expresar en términos de la densidad total ρen lugar de la función de
ondaΨ, convirtiéndose en una alternativa a la solución de la ecuación
de Schrödinger [12]. Además, esta teoría puede ser considerada como
un método ab initio, por ser en principio una teoría exacta, pero es tam-
bién un método semiempírico ya que se aplica de forma aproximada [5].
Esencialmente la DFT, depende solo de 3 variables a diferencia de la
función de onda electrónica que depende de 3N variables (N = número
de partículas), conceptualmente se basa en el modelo de Thomas-Fermi
[13], pero su base teórica fue dada por Hohenberg y Kohn en 1964
[14], quienes formularon dos aspectos importantes, (i) todos los obser-
vables de un sistema de N-cuerpos son determinados por la densidad
electrónica en el estado fundamental y (ii) la densidad electrónica es un
funcional de la energía del sistema [14]. Sin embargo, el desarrollo más
importante fue dado por Kohn y Sham en 1965 [15], quienes probaron
que la energía electrónica del estado fundamental E0 es una función de
[ρ0] y se dene así:
Donde, E
0
=E[ρ
0
] es la energía total del sistema
del estado fundamental, F[ρ
0
] representa el fun-
cional universal que contiene a la energía cinética
T[p0] y Vee[p0]es la interacción de repulsión elec-
trón-electrón, Ven[p0]=∫drp0 (r)v(r) es la interac-
ción de atracción electrón-núcleo, siendo v(r) el
potencial externo, es decir, la función de energía
potencial de atracción nuclear para un electrón
localizado en el punto r. Así, mientras Ven[p] es
conocido, se desconoce la forma exacta del fun-
cional F[p] [15]. La ecuación (4), no proporciona
una vía practica para calcular E0 a partir de p0, ya
que se deben hacer aproximaciones sobre F[p].
Dada esta necesidad, se han desarrollado funcio-
nales híbridos como el B3LYP [16] y funciona-
les doblemente híbridos como el B97D [17], la
diferencia entre el primero y el segundo es que
B97D toma en cuenta la energía de intercambio y
correlación EXC [p], y B3LYP no lo hace [17], de
esta manera el funcional B97D obtienen mejores
aproximaciones, adicional a esto se pueden mejo-
rar los cálculos añadiendo Basis Sets. [18]
2.2 Paquetes Computacionales
Una vez denido el nivel de teoría a emplear, se
pueden calcular las propiedades: estructurales,
electrónicas, vibracionales y termodinámicas, la
base para obtener todos los observables anterio-
res es empezar por las propiedades estructurales,
esto se conoce como optimización geométrica
(OPT), que consiste en encontrar la posición
relativa de cada átomo con respecto a los otros,
respetando el criterio de mínima energía, descar-
tando los mínimos locales para encontrar el míni-
mo global. El paquete de cálculo computacional
más importante para realizar estas tareas es Gaus-
sian09 [46] y los software para visualizar gráca-
mente los resultados pueden ser GausView05 y
Moldraw, pero los resultados numéricos son los
que ofrece la mayor cantidad de información y
se pueden vericar en cualquier editor de texto;
básicamente consisten en tener un archivo input
(le.in) con todas las coordenadas de los átomos
(x, y, z), y el tipo de cálculo a realizar, posterior-
mente se obtiene un archivo output (le.log) con
el resultado numérico del cálculo realizado.
3. RESULTADOS Y DISCUSIONES
En la gura 3., se muestran los resultados de la
optimización de la geometría del R-Pyg[2]Ar (R
= metil) donde se pueden apreciar los mínimos
locales y el mínimo global, este último correspon-
de a la estructura de mínima energía y por tanto la
estructura más estable.
Figura 2. Optimización geométrica de dos unidades pirogalol, orientación
aproximada de los grupos hidroxilo y del grupo R = metil, realizado con
Gaussian09 y visualizado con GaussView5.0.
EE
000
=
ρ
00 00
=
=
+
∫
ρρρ
ETVeeVen
ρρ
00
=
+
+
(3)
(4)
(5)
De donde E
0
=E[ρ
0
] se expresa como: